而他的切入点便是……
让没有任何电性的孤点粒子，转换成亚稳态电子态存储。
至于那个让孤点粒子‘变性’的负电微粒，则是……
π－介子。
此前提及过。
在孤点粒子具有实体后，它的部分属性就变得和原子有些类似了。
比如拥有一条扁平的核外轨道。
经过项目组对费米能量的检测，发现这条核外轨道的扭曲角θ非常的大，有点类似冥王星的黄道倾角。
换而言之……
这是一个可以“撬动”的轨道。
所以呢。
徐云打算让π－介子进入这个电子核外轨道，由于π－介子自旋为0，孤点粒子就会发生一个超精细的相互作用。
你没看错，发生相互作用。
那么那个“互”的对象又是谁呢？
没错。
记忆力好的同学应该想起来了。
当初4685Λ超子交给孤点粒子的，正是一颗π介子……（嘿嘿嘿，没想到吧）
这个相互作用会让孤点粒子拥有一个类似超流体的性状，接着再用一个共振很高的近红外光线照射，就能具备出……
激活约费阱的条件。
约费阱是2019年才被定义的一个名词，属于冷门到你可能搜都搜不到这玩意儿是个啥。
不过搜不到也没关系，因为即便搜到了你也看不懂……咳咳……
总而言之。
这是一个类似潘宁阱的进阶版磁光阱原理，成功后可能将纳秒级寿命的微粒‘延寿’1000倍以上。
而孤点粒子如今的寿命是十五秒，延寿一千倍就是一万五千秒。
既四个小时多点。
虽然对于重力梯度仪来说，这个时间可能还是有些不够用。
但那个阶段讨论的已经属于续航的范畴了，比现在的脱离实验室环节简单到不知道哪里去了。
五分钟后。
一切调试完毕，实验正式开始。
徐云他们今天使用的依旧是当初的那套光源，前半部分的流程基本没啥变化。
依旧是发射混合束流……
接着准直器通过不参与反应的光子确定了耦合参数，一块放有加水硼砂的陶瓷板从通道上空落下……
4685Λ超子减速……
随后撞击到了另一块p型半导体上，重子数失去守恒……
短短的10－^15秒内。
p型半导体的周围便出现了数以万计的π介子。
孤点粒子被它们吸引，瞬间‘传送’返回。
在与介子结合后，短暂的获得了实体。
这个实体状态的寿命就是……
15秒。
按照正常情况。
此时应该进行降温冷却，然后上磁光阱捕捉孤点粒子。
但今天，徐云等人却并没有按这个步骤操作。
看着显示屏上逐渐变小的数字。
负责操作激光仪器的张晗，立刻按下了另一个按钮。
唰——
一道4.96x10^16赫兹的软x射线射出，通过能量转换公示可以计算出对应的能量量级是……
202电子伏特。
与此同时。
孤点粒子的周围出现了一个倾角为14.563度的稳定四极磁场。
配合着软x射线，一个反常能斯特效应出现了。
两秒钟后。
另一位课题组成员按下了一个黄色的按键。
过了0.001秒。
大量由质子和2个电子结合的负氢离子喷射而出，弱等效原理被扩大。
终于。
在5.77秒后。
某颗孤点粒子本就倾斜的核外轨道上，出现了一个小小的裂缝……
咻——
一枚π－介子犹如吴签附体，见缝插针，飞快的窜入了孤点粒子的核外轨道。
与此同时。
检测到π－介子回旋频率比变化的计算机后台，再次操控着激光口发射出了一道光线，单位是……
183760千兆赫。
在35个纳秒后。
一个异变发生了：
（n，l）=（17，16）→（17，15）
接着在之前那些负氢离子的‘搓动’下。
大量的孤点粒子聚集在一起，形成了一个微观领域的……
面团。
而到了这一步。
接下来的事儿就很简单了。
学过高中物理的童靴应该都听老师说过这一样一句话：
不带电粒子在磁场中不会偏转。
遇到一些比较无所谓的老师，还会把这句话晋升为“不带电粒子不会受到磁场影响”。
但在量子色动力学领域中，这个知识就不太一样了。
几乎所有微粒都可以被外加磁场影响，即便它不带电——这里的影响不是说偏转，而是其他的一些情况。
这涉及到了一个电磁耦合模式和多极矩展开的概念。
根据量子力学可知。
粒子是弥散在空间中的，具有一定的电荷分布，因此粒子可以有非零的多极矩。
一般而言。
自旋为j的粒子，可以有2j＋1个电磁多极矩。
一个粒子是电子，电子的自旋是1/2。
因此它具有1个电零极矩（电荷）和一个磁偶极矩（磁矩）。
一个微观粒子最常见的多极矩是电荷、磁矩和电四极矩。
比如你把中子放在磁场里面，它也会发生自旋与磁场的耦合。
这隶属于电磁相互作用的范畴——顺带一提，电磁相互作用不仅涉及到磁场，弹性力、蛋白质之间力都是电磁相互作用。
目前唯一确定不会发生电磁相互作用的微粒，只有中微子。
除此以外。
即便是光子也同样会发生这个作用——如果你脑袋还不怕晕，可以去查查虚光子是啥玩意儿。
总而言之。
微粒都会被电磁相互作用影响，特殊化处理后的孤点粒子‘面团’自然同样如此。
在孤点粒子的寿命只剩下4秒钟的时候。
一道准备好的约费阱瞬间落下，将‘面团’紧紧的箍在了一起。
见此情形。
操作台上的众人，不由同时放缓了呼吸。
如果四秒钟后‘面团’还在。
这便代表着他们这次实验不说完全成功吧，至少取得了突破。
但如果‘面团’消失，那就意味着……
就这样。
让没有任何电性的孤点粒子，转换成亚稳态电子态存储。
至于那个让孤点粒子‘变性’的负电微粒，则是……
π－介子。
此前提及过。
在孤点粒子具有实体后，它的部分属性就变得和原子有些类似了。
比如拥有一条扁平的核外轨道。
经过项目组对费米能量的检测，发现这条核外轨道的扭曲角θ非常的大，有点类似冥王星的黄道倾角。
换而言之……
这是一个可以“撬动”的轨道。
所以呢。
徐云打算让π－介子进入这个电子核外轨道，由于π－介子自旋为0，孤点粒子就会发生一个超精细的相互作用。
你没看错，发生相互作用。
那么那个“互”的对象又是谁呢？
没错。
记忆力好的同学应该想起来了。
当初4685Λ超子交给孤点粒子的，正是一颗π介子……（嘿嘿嘿，没想到吧）
这个相互作用会让孤点粒子拥有一个类似超流体的性状，接着再用一个共振很高的近红外光线照射，就能具备出……
激活约费阱的条件。
约费阱是2019年才被定义的一个名词，属于冷门到你可能搜都搜不到这玩意儿是个啥。
不过搜不到也没关系，因为即便搜到了你也看不懂……咳咳……
总而言之。
这是一个类似潘宁阱的进阶版磁光阱原理，成功后可能将纳秒级寿命的微粒‘延寿’1000倍以上。
而孤点粒子如今的寿命是十五秒，延寿一千倍就是一万五千秒。
既四个小时多点。
虽然对于重力梯度仪来说，这个时间可能还是有些不够用。
但那个阶段讨论的已经属于续航的范畴了，比现在的脱离实验室环节简单到不知道哪里去了。
五分钟后。
一切调试完毕，实验正式开始。
徐云他们今天使用的依旧是当初的那套光源，前半部分的流程基本没啥变化。
依旧是发射混合束流……
接着准直器通过不参与反应的光子确定了耦合参数，一块放有加水硼砂的陶瓷板从通道上空落下……
4685Λ超子减速……
随后撞击到了另一块p型半导体上，重子数失去守恒……
短短的10－^15秒内。
p型半导体的周围便出现了数以万计的π介子。
孤点粒子被它们吸引，瞬间‘传送’返回。
在与介子结合后，短暂的获得了实体。
这个实体状态的寿命就是……
15秒。
按照正常情况。
此时应该进行降温冷却，然后上磁光阱捕捉孤点粒子。
但今天，徐云等人却并没有按这个步骤操作。
看着显示屏上逐渐变小的数字。
负责操作激光仪器的张晗，立刻按下了另一个按钮。
唰——
一道4.96x10^16赫兹的软x射线射出，通过能量转换公示可以计算出对应的能量量级是……
202电子伏特。
与此同时。
孤点粒子的周围出现了一个倾角为14.563度的稳定四极磁场。
配合着软x射线，一个反常能斯特效应出现了。
两秒钟后。
另一位课题组成员按下了一个黄色的按键。
过了0.001秒。
大量由质子和2个电子结合的负氢离子喷射而出，弱等效原理被扩大。
终于。
在5.77秒后。
某颗孤点粒子本就倾斜的核外轨道上，出现了一个小小的裂缝……
咻——
一枚π－介子犹如吴签附体，见缝插针，飞快的窜入了孤点粒子的核外轨道。
与此同时。
检测到π－介子回旋频率比变化的计算机后台，再次操控着激光口发射出了一道光线，单位是……
183760千兆赫。
在35个纳秒后。
一个异变发生了：
（n，l）=（17，16）→（17，15）
接着在之前那些负氢离子的‘搓动’下。
大量的孤点粒子聚集在一起，形成了一个微观领域的……
面团。
而到了这一步。
接下来的事儿就很简单了。
学过高中物理的童靴应该都听老师说过这一样一句话：
不带电粒子在磁场中不会偏转。
遇到一些比较无所谓的老师，还会把这句话晋升为“不带电粒子不会受到磁场影响”。
但在量子色动力学领域中，这个知识就不太一样了。
几乎所有微粒都可以被外加磁场影响，即便它不带电——这里的影响不是说偏转，而是其他的一些情况。
这涉及到了一个电磁耦合模式和多极矩展开的概念。
根据量子力学可知。
粒子是弥散在空间中的，具有一定的电荷分布，因此粒子可以有非零的多极矩。
一般而言。
自旋为j的粒子，可以有2j＋1个电磁多极矩。
一个粒子是电子，电子的自旋是1/2。
因此它具有1个电零极矩（电荷）和一个磁偶极矩（磁矩）。
一个微观粒子最常见的多极矩是电荷、磁矩和电四极矩。
比如你把中子放在磁场里面，它也会发生自旋与磁场的耦合。
这隶属于电磁相互作用的范畴——顺带一提，电磁相互作用不仅涉及到磁场，弹性力、蛋白质之间力都是电磁相互作用。
目前唯一确定不会发生电磁相互作用的微粒，只有中微子。
除此以外。
即便是光子也同样会发生这个作用——如果你脑袋还不怕晕，可以去查查虚光子是啥玩意儿。
总而言之。
微粒都会被电磁相互作用影响，特殊化处理后的孤点粒子‘面团’自然同样如此。
在孤点粒子的寿命只剩下4秒钟的时候。
一道准备好的约费阱瞬间落下，将‘面团’紧紧的箍在了一起。
见此情形。
操作台上的众人，不由同时放缓了呼吸。
如果四秒钟后‘面团’还在。
这便代表着他们这次实验不说完全成功吧，至少取得了突破。
但如果‘面团’消失，那就意味着……
就这样。